这样，从狭缝射出的光束到达检测器狭缝的边缘，部分被第二狭缝挡住（部分照明条件）。如果系统中存在样品，光束就会发生折射；因此，落在检测器狭缝上的一小部分光束会发生偏移，偏移量为 ?y = zod tan (?θy) ，其中 zod 代表样品与检测器狭缝之间的距离，?θy 是狭缝正交方向上折射角的分量。
如果折射角较小，约为微弧度，则位移近似为 ?y ≈ zod (?θy) ；传播距离约为 1 米时，位移通常小于几微米。如果光束偏向光圈，探测器上的计数就会增加，反之亦然；如果偏向狭缝，探测器上的计数就会减少。这样，就可以将物体造成的折射角转化为探测器上的强度调制。
第二块光栅放置在塔尔博特长度的一小段距离（dT）处，用于分析干涉图样（图 11）。该技术可直接记录X 射线相移，从而获得样品折射率的测量值，并为小相位梯度或平滑相位梯度提供佳结果。
有两种方法可以区分信号的不同贡献：相位步进技术和利用莫埃纹的方法。
这两种方法都可用于获取平面图像和断层成像图像，并能产生复折射率的实分量和虚分量信息。
所述装置通常用于同步设施，因为它要求 X 射线束具有高度的空间相干性。不过，GI方法也可以在传统的X射线管中使用，使用第三个附加光栅，小动物双能X线，即 Talbot-Lau 干涉仪。
传统的多色 X 射线源可以通过相位步进配置有效地使用，因为在很宽的 X 射线能量范围内，源光栅后面产生的干涉条纹的位置与波长无关。
相反，摩尔纹配置允许使用适度的多色性，因为能量带宽过宽会降低摩尔纹的可见度，并恶化图像质量。
根据X射线的生产方式，我们可以将基于发射管的传统系统与同步辐射装置区分开来，前者以典型的圆锥形发射方式发射X射线，后者则以强烈的层状X射线束发射，其几何形状接行光束。
进行μ-CT扫描的常见方法是使用传统的微聚焦X射线管。与所有X射线管一样，当高能电子在固体金属阳极中停止时，就会产生X射线：X 射线是电子在电位差作用下加速所获得的动能转化为电磁辐射的结果，这是碰撞和辐射相互作用的结果。通常会产生一束多色发散光束，并从中选择一个锥形固角。
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