基于分析器的技术（ABI）利用放置在样品和探测器之间的分析器晶体（图10）与单色准直X 射线光束相结合。样品根据折射率的实部δ对透射光束产生偏差（折射）。
晶体就像一个角带通过滤器，选择性地接受或拒绝这些光子。根据晶体的取向，只有符合布拉格衍射定律的窄角度范围的 X 射线才能传输到探测器并形成图像。因此，利用分析器晶体相对于主光束方向的不同方向，可以利用不同的折射效应，在X射线吸收之外提供额外的衬度。
根据X射线的生产方式，我们可以将基于发射管的传统系统与同步辐射装置区分开来，前者以典型的圆锥形发射方式发射X射线，后者则以强烈的层状X射线束发射，其几何形状接行光束。
进行μ-CT扫描的常见方法是使用传统的微聚焦X射线管。与所有X射线管一样，当高能电子在固体金属阳极中停止时，就会产生X射线：X 射线是电子在电位差作用下加速所获得的动能转化为电磁辐射的结果，这是碰撞和辐射相互作用的结果。通常会产生一束多色发散光束，并从中选择一个锥形固角。
菲涅尔机制：这里的散焦距离为 rF2 = λD ≈ h2，相当于 NF ≈1。
弗劳恩霍夫机制：有效传播距离相当大，为 rF2 = λD ? h2，此时 NF ?1。在这种情况下，可以很好地检测到干涉条纹，但无法将其与样品的特定边缘联系起来，双能x射线骨密度，因此无法识别样品的形态。
因此，根据不同的实验设置，菲涅尔衍射图样可以突出物体的不同特征。可以证明，在距离D定义为 D≈1/(2λf2) 时，图像对特定相位特征的给定频率范围f敏感。在这个距离上，相位衬度的贡献。
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